Проблема неустойчивости заряженной поверхности жидкости

Проблема неустойчивости заряженной поверхности жидкости возникла в 1930-е годы в связи с обнаружением распада тяжёлых атомных ядер. Капельный сценарий этой неустойчивости, предложенный Френкелем и независимо Бором и Унлером, оказался первой приемлемой моделью, объясняющей происхождение данного фундаментального явления. Более ранний и менее знаменитый плоский вариант задачи о спектре колебаний заряженной поверхности жидкости (Френкель, Тонкс) оказался востребованным, по существу, лишь в 1970-е годы, когда начались интенсивные исследования свойств различных низкоразмерных заряженных образований.

Введение.
Задачи.
Заряженная поверхность жидкости.
Неустойчивость заряженной поверхности жидкости.
2.2.1. Динамический сценарий неустойчивости.
2.2.2. Флуктуационный сценарий неустойчивости.
2.2.3. Развитие неустойчивости.
2.3. Смешанный сценарий перестройки в области
2.4. Заряженная тонкая плёнка жидкости.
3. Методы и результаты.
3.1 Динамические явления на заряженной поверхности гелия.
3.2 Развитие неустойчивости на заряженной поверхности гелия.
3.3. Возможность образования на плоской заряженной поверхности гелия многозарядных лунок с локализованным в их ядре конечным электронным зарядом.
3.4. Неустойчивость тонкой заряженной пленки.
4. Заключение.
5. Список литературы.