Классическая теория электропроводности металлов - теория Друде-Лоренца

В случае слабых полей  концентрация определяется выражением (8). Подставим  (8) в формулу (14):

                                            (15)

В данной формуле коэффициент  перед Е не зависит от напряженности поля. Следовательно, в случае слабых полей несамостоятельный газовый разряд подчиняется закону Ома (область I на рисунке)

В случае сильных полей (область II на рисунке) >> . Это означает, что почти все ионы достигают электродов, не успевая рекомбинировать. При этом условии выражение (12) принимает вид . Эта плотность тока создается всеми ионами, порождаемыми при данной интенсивности ионизатора, т.е. является максимальной при данной интенсивности ионизатора. Ее называют плотностью тока насыщения.

При промежуточных значениях E происходит плавный переход от линейной зависимости j от Е к насыщению, где j перестает зависеть от Е.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

За областью насыщения  лежит область резкого возрастания тока. Это возрастание объясняется тем, что, начиная с некоторого значения Е, порождаемые внешним ионизатором электроны  - первичные электроны - успевают за время свободного пробега приобрести энергию, для того, чтобы, столкнувшись с молекулой вызвать ее ионизацию. Возникшие при ионизации вторичные  электроны, разогнавшись, в свою очередь вызывают ионизацию. Т.о. происходит лавинообразное размножение ионов, созданных ионизатором и усиление разрядного тока. В результате на каждый из электродов попадает , где - число первичных ионов, созданных ионизатором, А – коэффициент газового усиления. В области Ш этот коэффициент не зависит от числа первичных ионов, но зависит от напряжения. Если напряжение поддерживать постоянным, то ток будет пропорционален числу первичных ионов. В области IV коэффициент А зависит от числа первичных ионов, и поэтому токи, порожденные разным количеством первичных ионов, постепенно становятся одинаковыми. После прекращения действия ионизатора, ток будет продолжаться до тех пор, пока все электроны не достигнут электродов. Для  того чтобы разряд стал самостоятельным, т.е. существовал без действия внешнего ионизатора, необходимо,  чтобы электронные лавины воспроизводились, т.е. чтобы под действием каких- то процессов возникали новые электроны. Такими процессами могут быть:

1. ускоренные полем положительные ионы, ударяясь о катод, выбивают из него электроны,
2. положительные ионы, сталкиваясь с молекулами газа, переводят их в возбужденное состояние, переход таких молекул в нормальное состояние сопровождается испусканием фотона,
3. фотон, поглощенный нейтральной молекулой, ионизирует ее (фотонная ионизация),
4. выбивание электронов из катода под действием фотонов,
5. при достаточно больших напряжениях ионы приобретают энергию, достаточную для ионизации молекул, и отрицательной пластине устремляется поток ионной лавины.

Когда кроме электронных  лавин возникает поток ионных лавин,  сила тока растет без увеличения напряжения. В результате всех этих процессов разряд становится самостоятельным, т.е. продолжается без воздействия внешнего ионизатора. В области V ток совершенно не зависит от количества первичных ионов. В области VI напряжение столь высоко, что разряд, начавшись, не прекращается. Поэтому область называют областью непрерывного разряда.

В зависимости от давления газа, конфигурации электродов, параметров внешней цепи можно говорить о  четырех типах самостоятельного газового разряда.

Тлеющий разряд возникает при низких давлениях. К электродам прикладывается напряжение несколько сотен вольт, постепенно откачивается воздух из трубки и при давлении 5.3 – 6.7 кПа возникает разряд в виде светящегося шнура, идущего от катода к аноду. При уменьшении давления толщина шнура утолщается. В межэлектродном пространстве можно выделить следующие области. Вблизи катода наблюдается тонкий светящийся слой - катодная пленка. Между катодом и катодной пленкой находится астоново темное пространство. По другую сторону светящейся пленки находится слабосветящийся слой, называемый катодным темным пространством. Этот слой переходит в светящуюся область, которая называется тлеющим свечением. Все эти слои образуют катодную часть тлеющего разряда. Далее наблюдается темный промежуток – фарадеево темное пространство, за которым следует светящийся газ – положительный столб.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Основные процессы, необходимые  для поддержания тлеющего разряда  происходят в катодной части. Положительные ионы бомбардируют катод и выбивают из него электроны. В астоновом пространстве эти электроны ускоряются полем, и, приобретя достаточную энергию, при столкновении с молекулами возбуждают их. При переходе  в основное состояние молекулы испускают свет, поэтому возникает светящаяся пленка. Электроны, пролетевшие без столкновений астоново пространство и светящуюся пленку, попадают в область катодного темного пространства. Здесь электроны обладают   большой энергий и могут ионизовать молекулы. При этом интенсивность свечения уменьшается, но образуется много электронов и положительных ионов. Ионы вначале имеют малую скорость и создают положительный пространственный заряд. Вторичные электроны проникают в область тлеющего свечения, где концентрация электронов и положительных ионов одинакова (плазма). Здесь идет интенсивный процесс рекомбинации, сопровождающейся свечением и выделением энергии. В фарадеево пространство электроны и ионы проникают за счет диффузии. Концентрация электронов и ионов здесь меньше, т.е. вероятность процессов рекомбинации падает. Поэтому фарадеево пространство кажется темным.  Электроны разгоняются. Возникают условия для существования газоразрядной плазмы. Свечение положительного столба обусловлено переходами возбужденных атомов в основное состояние. Молекулы разных газов при этом испускают излучение разной длины волны, т.е. имеет разный цвет. Это используется в газоразрядных трубках для светящихся реклам.

В лампах дневного света излучение  происходит в парах ртути, поглощается  люминофором, нанесенным на стенки, который  начинает светиться. Если в катоде сделать узкий канал, то часть положительных ионов проникает в пространство за катодом и образуется поток ионов, называемый каналовыми лучами.

Искровой разряд возникает при больших напряженностях электрического поля в газе, находящемся при давлении порядка атмосферного. Сопровождается образованием ярко светящегося, извилистого, разветвленного канала, по которому проходит кратковременный импульс тока большой силы. Например -  молния -  ток 100000 А, длительность импульса 10^-4 с, температура газа в канале порядка 10000 К. Быстрый и сильный нагрев приводит к резкому повышению давления и возникновению ударных и звуковых волн. 

Возникновению искры  предшествует образование в газе сильно ионизированного канала – стримера. Электрон, вылетевший из катода,  на длине свободного пробега приобретает энергию, достаточную для ионизации. Возникает лавина. Атом, у которого в процессе ионизации, был вырван один из внутренних электронов, вызывает фотоионизацию молекул, причем образовавшиеся электроны порождают все новые и новые лавины. После перекрытия отдельных электронных лавин образуется хорошо проводящий канал – стример, по которому, от катода к аноду идет мощный поток электронов – наступает пробой.

 

 

 

 

Используют искровой разряд для воспламенения горючей  смеси в двигателях внутреннего сгорания, для резания и сверления металла.

Дуговой разряд. Если после зажигания искрового разряда уменьшить расстояние между электродами, то разряд становится непрерывным, и называется он дуговым. При этом резко возрастает сила тока до сотен ампер, а напряжение падает до нескольких десятков вольт. Может протекать и при низком и при высоком давлении. Основными процессами, поддерживающими разряд, является термоэлектронная эмиссия – испускание электронов с сильно разогретого катода, и термическая ионизация молекул, обусловленная высокой температурой газа. Почти все межэлектродное пространство заполнено высокотемпературной плазмой. Она служит проводником, по которому электроны, испущенные катодом, достигают анода. Температура в дуге сверхвысокого давления  достигает 10000 К (температура Солнца 5800 К). Катод раскаляется из-за бомбардировки положительными ионами до 3500 К. Используется для сварки и резки металла, получения высококачественных сталей

Коронный разряд.  Если один из электродов имеет очень большую кривизну (например, электродом служит проволока), то при не слишком большом напряжении возникает коронный разряд. При увеличении напряжения разряд переходит в искровой или дуговой. При коронном разряде ионизация и возбуждение молекул происходит не во всем межэлектродном пространстве, а вблизи электрода с малым радиусом кривизны, где напряженность электрического поля  максимальна. В этой части разряда газ светится и свечение имеет вид короны. В зависимости от знака коронирующего электрода говорят о положительной и отрицательной коронах.

 

 

 

 

 

 

 

Между коронирующим слоем и некоронирующем электродом расположена внешняя  область. В случае отрицательной  короны явления на катоде сходны с  явлениями на катоде тлеющего разряда. Ускоренные полем  положительные  ионы выбивают из катода электроны, которые вызывают ионизацию и возбуждение молекул в коронирующем слое. Во внешней области поле недостаточно для того, чтобы сообщить электронам энергию, необходимую для ионизации молекул. Поэтому электроны, проникшие в эту область, дрейфуют под действием поля к аноду. Часть электронов захватывается молекулами, образовывая отрицательные ионы. Т.е. ток обусловлен только отрицательными носителями и разряд здесь несамостоятельный. В положительной короне электронные лавины зарождаются у внешней границы короны и устремляются к коронирующему электроду – аноду. Возникновение электронов, порождающих лавины, обусловлено фотоионизацией, вызванной излучением коронирующего слоя. Носителями тока во внешней области служат положительные ионы, которые дрейфуют под действием поля к катоду.

Коронный разряд возникает вблизи высоковольтных проводов. Поэтому провода  делают толстыми.