Контрольная работа по "Химии радиоматериалов"

Внешним проявлением диамагнетизма является выталкивание диамагнетиков из неоднородного магнитного поля.

Парамагнетики – вещества с m больше единицы, не зависящей от напряженности внешнего магнитного поля.

Внешнее магнитное поле вызывает преимущественную ориентацию магнитных моментов атомов в одном направлении.

Парамагнетики, помещенные в магнитное поле, втягиваются  в него.

К числу парамагнетиков относятся: кислород, окись азота, щелочные и щелочно-земельные металлы, соли железа, кобальта, никеля и редкоземельных элементов.

Парамагнитный эффект по физической природе во многом сходен с дипольно-релаксационной поляризацией диэлектриков.

К ферромагнетикам относят вещества с большой магнитной проницаемостью (до10⁶), сильно зависящей от напряженности внешнего магнитного поля и температуры.

Ферромагнетикам присуща  внутренняя магнитная упорядоченность, выражающаяся в существовании макроскопических областей с параллельно ориентированными магнитными моментами атомов. Важнейшая  особенность ферромагнетиков заключается  в их способности намагничиваться до насыщения в слабых магнитных полях.

Антиферромагнетиками являются вещества, в которых ниже некоторой температуры Т° спонтанно возникает антипараллельная ориентация магнитных моментов одинаковых атомов или ионов кристаллической решетки

При нагревании антиферромагнетик  переходит в парамагнитное состояние. Антиферромагнетизм обнаружен у  хрома, марганца и ряда редкоземельных элементов (Ce,Nd,Sm,Tm и др.)

К ферримагнетикам относят вещества, магнитные свойства которых обусловлены нескомпенсированным антиферромагнетизмом. Магнитная проницаемость у них высока и сильно зависит от напряженности магнитного поля и температуры.

Свойствами ферримагнетиков  обладают некоторые упорядоченные  металлические сплавы, но, главным  образом – различные оксидные соединения, а главный интерес представляют ферриты.

Диа-, пара- и антиферромагнетики можно объединить в группу слабомагнитных веществ, тогда как ферро- и ферримагнетики представляют собой сильномагнитные материалы и представляют наибольший интерес.

2. Поведение ферромагнитного материала в магнитном поле характеризуется начальной кривой намагничивания:Показывающей зависимость магнитной индукции В в материале от напряженности магнитного поля Н.

Абсолютная  магнитная проницаемость

Абсолютная магнитная  проницаемость m _а материала представляет собой отношение магнитной индукции В к напряженности магнитного поля Н в заданной точке кривой намагничивания для данного материала и выражается в Гн/м:

Абсолютная магнитная  проницаемость применяется только для расчетов. Для оценки же свойств магнитных материалов используют m , не зависящую от выбранной системы единиц. Ее называют магнитной проницаемостью.

Температурный коэффициент  магнитной проницаемости.

Индукция насыщения

Индукция В_s, характерная для всех магнитных материалов, называется индукцией насыщения (см.рис.4.4). Чем больше В_s при заданной Н, тем лучше магнитный материал.

Остаточная  магнитная индукция

Остаточная магнитная  индукция В_r наблюдается в ферромагнитном материале, когда Н=0. Для размагничивания образца надо, чтобы напряженность магнитного поля изменила свое направление на противоположное – Н. Напряженность поля, при которой индукция становится равной нулю, называется коэрцитивной силой Н_с. Чем больше Н_с, тем в меньшей степени материал способен размагничиваться.

Удельные потери на гистерезис

Это потери P_г, затрачиваемые на перемагничивание единицы массы материала за один цикл [Вт/кг]. Их величина зависит от частоты перемагничивания и значения максимальной индукции. Они определяются (за один цикл) площадью петли гистерезиса.

Динамическая  петля гистерезиса

Она образуется при перемагничивании материала переменным магнитным  полем и имеет большую площадь, чем статическая, т.к. при действии переменного магнитного поля кроме  потерь на гистерезис возникают потери на вихревые токи и магнитное последействие (отставание по времени параметров от Н), которое определяется магнитной вязкостью материала.

Потери энергии  на вихревые токи

Потери энергии на вихревые токи Р_в зависят от удельного электрического сопротивления материала ρ. Чем больше ρ, тем меньше потери. Р_в также зависят от плотности материала и его толщины. Они пропорциональны квадрату амплитуды магнитной индукции В_m и частоты f переменного поля.

Коэффициент прямоугольности  петли гистерезиса

Удельная объемная энергия

3. Металлические магнитно-мягкие материалы

Основными магнитно-мягкими  материалами, применяемыми в радиоэлектронной аппаратуре, являются карбонильное железо, пермаллои, альсиферы и низкоуглеродистые  кремнистые стали.

Карбонильное  железо

Представляет собой тонкодисперсный порошок, состоящий из частиц сферической формы диаметром 1 – 8 мкм.

μ_н = 2500 – 3000 
μ_м = 20000 – 21000 
Н_с = 4.5 – 6.2 А/м

Его применяют при  изготовлении высокочастотных магнитодиэлектрических сердечников

Пермаллои

Пластичные железоникелевые сплавы с содержанием никеля 45 – 80%, легко прокатываются в тонкие листы и ленты, толщиной до 1 мкм. При содержании никеля 45 – 50% называются низконикелевыми, 60 – 80% - высоконикелевыми.

μ_н = 2000 – 14000 
μ_м = 50000 – 270000 
Н_с = 2 – 10 А/м 
ρ = 0.25 – 0.45 мкОм·м

Для улучшения магнитных  характеристик в пермаллои вводят молибден, хром, кремний или медь, отжигают в водороде или вакууме.

Легированные пермаллои  применяют для деталей аппаратуры, работающих на частотах 1 – 5 МГц. В магнитных  усилителях применяют пермаллои с прямоугольной петлей гистерезиса.

Альсиферы

Представляют собой  нековкие, хрупкие сплавы, состоящие  из 5.5 – 13% алюминия, 9 – 10% кремния, остальное  – железо.

μ_н = 6000 – 7000 
μ_м = 30000 – 35000 
Н_с = 2.2 А/м 
ρ = 0.8 мкОм·м

Из него изготовляют литые сердечники, работающие в диапазоне до 50 кГц.

Низкоуглеродистые кремнистые стали

Представляют собой  сплавы железа с 0.8 – 4.8% кремния, содержание углерода не более 0.08%. Это сравнительно дешевый материал. Введение большого количества кремния улучшает магнитные свойства материала, но повышает его хрупкость (поэтому кремния не более 4.8%).

Листы кремнистой стали  изготавливают прокаткой заготовок  в нагретом и ненагретом состояниях, поэтому различают горячекатанную и холоднокатанную сталь.

Улучшенные магнитные характеристики холоднокатанных сталей наблюдаются только при совпадении направления магнитного потока с напрвлением пркатки. В противном случае свойства горячекатанных сталей выше.

4. Металлические магнитно-твердые материалы

По составу, состоянию и способу получения магнитно-твердые материалы подразделяются на:

1. легированные стали, закаливаемые на мартенсит;
2. литые магнитно-твердые сплавы;
3. магниты из порошков;
4. магнитно-твердые ферриты;
5. пластически деформируемые сплавы и магнитные ленты.

Характеристиками материалов для постоянных магнитов служат коэрцитивная сила, остаточная индукция и максимальная энергия, отдаваемая магнитом во внешнее пространство. Магнитная проницаемость материалов для постоянных магнитов ниже, чем МММ, причем чем выше коэрцитивная сила, тем меньше магнитная проницаемость.

Легированные  стали, закаливаемые на мартенсит

Данные стали являются наиболее простым и доступным  материалом для постоянных магнитов. Они легируются вольфрамом, хромом, молибденом и кобальтом. Величина W_м для мартенситных сталей составляет 1 –4 кДж/м³. В настоящее время мартенситные стали имеют ограниченное применение из-за невысоких магнитных свойств, но полностью от них не отказываются, т.к. они дешевы и допускают механическую обработку на металлорежущих станках.

Литые магнитно-твердые  сплавы

Большую магнитную энергию  имеют тройные сплавы Al-Ni-Fe, которые  раньше называли сплавами альни. При добавлении кобальта или кремния в эти сплавы их магнитные свойства повышаются. Недостатком этих сплавов является трудность изготовления из них изделий точных размеров вследствие хрупкости и твердости их, допускающих обработку только путем шлифовки.

Магниты из порошков

Необходимость получения  особенно мелких изделий со строго выдержанными размерами обусловила привлечение методов порошковой металлургии для получения постоянных магнитов. При этом различают металлокерамические магниты и магниты из зерен порошка, скрепленных тем или иным связующим (металлопластические магниты).

Пластически деформируемые  сплавы и магнитные ленты

К таким сплавам относятся  викаллой, кунифе, кунико и некоторые  другие.

5. Это соединения оксида железа Fe₂O₃ с оксидами других металлов: ZnO, NiO. Ферриты изготавливают из порошкообразной смеси оксидов этих металлов.

Название ферритов определяется названием одно-, двухвалентного металла, оксид которого входит в состав феррита:

Если ZnO – феррит цинка

NiO – феррит никеля.

Ферриты имеют кубическую кристаллическую решетку, подобную решетке шпинели, встречающейся  в природе: MgO·Al₂O₃. Большинство соединений указанного типа, как и природный магнитный железняк FeO·Fe₂O₃, обладает магнитными свойствами. Однако феррит цинка и феррит кадмия являются немагнитными. Исследования показали, что наличие или отсутствие магнитных свойств определяется кристаллической структурой этих материалов, и в частности расположением ионов двухвалентных металлов и железа между ионами кислорода.

Наиболее широко в  РЭА применяют смешанные магнитно-мягкие ферриты: никель-цинковые, марганец-цинковые и литий-цинковые.

Достоинства ферритов – стабильность магнитных характеристик в широком диапазоне частот, малые потери на вихревые токи, малый коэффициент затухания магнитной волны, а также простота изготовления ферритовых деталей.

Недостатки всех ферритов – хрупкость и резко выраженная зависимость магнитных свойств от температуры и механических воздействий.

6. Магнитодиэлектрики

Это композиционные материалы, состоящие из мелкодисперсных частиц магнитно-мягкого материала, соединенных  каким-либо органическим или неорганическим диэлектриком. В качестве мелкодисперсных МММ применяют карбонильное железо, альсиферы и некоторые сорта пермаллоев. В качестве диэлектрика – эпоксидные или бакелитовые смолы, полистирол, жидкое стекло и др.

Назначение диэлектриков не только в том, чтобы соединять  частицы магнитного материала, но и создать между ними электроизоляционные прослойки и тем самым повысить электрическое сопротивление магнитодиэлектрика. Это резко снижает потери на вихревые токи и дает возможность работать на частотах 10 – 100 МГц (в зависимости от состава).

Магнитные характеристики магнитодиэлектриков несколько  ниже исходных ферромагнитных наполнителей. Несмотря на это магнитодиэлектрики применяют для изготовления сердечников  ВЧ узлов РЭА. Это обусловлено  большой стабильностью магнитных  характеристик и возможностью изготовления из них сердечников сложной формы. Кроме того, изделия из диэлектриков отличаются высокой чистотой поверхности и точностью размеров.

Лучшие магнитодиэлектрики – с наполнителями: молибденовым пермаллоем или карбонильным железом.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3.1 Проводниковые  материалы 
 
Задача № 3.1.1 
 
Определить падение напряжения в линии электропередач длиной L при температуре Т^о₁ , Т^о₂ , Т^о₃ , если провод имеет сечение S и по нему течет ток I.

№ вар.	Материал	То1, С	То2, С	То3, С	L, км	S, мм2	I, А
8	Al	-40	+25	+60	200	10	80

 

Дано:

Т^о₁=-40C

Т^о₂=20

Т^о₃=+60C

L=200км

S=10мм²

I=80А

Найти:∆U

Решение.

По закону Ома в  интегральной форме падение напряжения ΔU при токе I в проводнике сопротивлением R на участке длиной равно:

R – полное сопротивление материала равно:

где λ – геометрический параметр тела, называемый приведенной  длиной,

ρ – удельное сопротивление  проводника при температуре Т.

Для кабеля с постоянным по всей длине поперечным сечением S и длиной L:

Зависимость удельного сопротивления проводника от температуры:

где α – температурный  коэффициент сопротивления; α =0,004 К^-1

ρ₀ – удельное сопротивление проводника при температуре =20ºС =0,0271мкОм·м)

          

Подставим в формулу (1) величины из формул (2) и (3), получим:

 

Ответ:

 

Задача  № 3.1.2

Определить длину проволоки  для намотки проволочного резистора  с номиналом R, и допустимой мощностью  рассеяния P.

№ вар.	Материал	R, Ом	P, Вт	j, А/мм2	0, мкОм* м
8	Х15Н60	1000	10	0,1	1,1